分別將兩個直徑為12.7mm(0.5in)的橫波換能器置于界面的兩端，并使其極化方向與接觸界面相垂直，對沿著接觸界面傳播的界面波速度進行了測量。一個換能器作為發射探頭激發出反對稱接觸界面波( Antisymmetric-mode Contact In-terface Wave)(以后簡稱A型CIW或CIW)，由另一個換能器接收。同樣將最小壓力下(0.07MPa)的瑞利波作為參考信號，通過相位譜方法從接收信號中得到了CIW的相速度。根據切向勁度KT給出了A型CIW的相速度CCIW：

 

式中，ξ=c_T/c_CIW，ζ=c_T/c_L。

在上述換能器布局情況下，接收到的信號中實際包含有橫波和CIW兩部分。當接觸面壓力增高時，這兩種波的到達時間會很接近，由此造成了在頻域內信號的重疊，從而導致在確定CIW相位時的不確定性。本研究中通過使用一個中心頻率為2.25MHz的寬帶換能器作為發射器，用另一個中心頻率為1MHz的寬帶換能器作為接收器，以避免上述兩種回波在頻域內的疊加。在接收到的信號中，橫波信號的頻譜分布在2MHz附近，而CIW信號的頻譜則分布在1MHz周圍。這種現象應該歸因于CIW透入深度的振幅分布，即頻率越高，透入深度越小(接收換能器能夠在更高的靈敏度下接收到更低的頻率成分)。因此，對于1MHz左右的頻率而言，所獲得的CIW的相位在本質上沒有受到橫波的影響。這一點已通過比較不同程序下對接收信號中CIW波進行選通所得到的結果予以證實。

利用圖9-30中的實驗系統，測得了鋁塊相互接觸界面的體波反射系數和A型CIW的相速度。試樣橫截面尺寸為30mmx40mm，后者與CIW的傳播方向一致，每個鋁塊在負載方向的高度都是30mm。接觸表面先用1000#砂紙進行預處理，然后在拋光機上用粒度為1μm的氧化鋁粉末進行拋光，最后得到的表面粗糙度參數的平均值為Rz=1.02μm, Ra=0.43μm。為了避免在最初的加載/卸載過程中有明顯的滯后行為，超聲波測量是在接觸表面所施加的標稱壓力達到3.83MPa、卸載之后進行的。在超聲波測量之前，事先已對接觸界面進行了幾次加載/卸載過程。

在換能器的標稱頻率(2.25MHz)處，縱波和橫波的反射系數相對于所施加的標稱壓力的變化如圖9-31所示。觀察發現，當接觸壓力增加時，反射系數明顯降低，然而在卸載時回復到最初的水平。A型CIW的相速度同樣為在1MHz時所求得的值(見圖9-31)?？梢钥吹剑S著壓力的增加，相速度也從瑞利波速度(2845m/s)開始增加，逐漸逼近橫波的聲速(3040m/s)。

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